Bài giảng Trường điện tử - Bài 8: Trường từ tĩnh
Trường từ tĩnh là trường từ sinh ra bởi dòng điện không
đổi thỏa mãn các phương trình sau
Phương trình Mawell
Các điều kiện biên
Phương trình liên hệ
Thiết lập phương trình : thiết lập ptrình tìm thế vectơ
khi biết phân bố của mật độ dòng trong thể tích V, mtr
=const
Bạn đang xem tài liệu "Bài giảng Trường điện tử - Bài 8: Trường từ tĩnh", để tải tài liệu gốc về máy hãy click vào nút Download ở trên
Tóm tắt nội dung tài liệu: Bài giảng Trường điện tử - Bài 8: Trường từ tĩnh
1 Tran Quang Viet – FEEE – HCMUT Electromagnetics Field Trường từ tĩnh Lecture 8 EE2003 Trường điện từ EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Mô hình toán Trường từ tĩnh là trường từ sinh ra bởi dòng điện không đổi thỏa mãn các phương trình sau: rotH J d vB 0 i Phương trình Mawell: 1t 2t S 1n 2n H H J B 0 B Các điều kiện biên: r 0B μH μ μ H Phương trình liên hệ: CuuDuongThanCong.com https://fb.com/tailieudientucntt 2 Tran Quang Viet – FEEE – HCMUT Electromagnetics Field Thế vectơ Trường từ tĩnh EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Định nghĩa Mô hình toán: divB=0 Giải tích vectơ: div rotA =0 Định nghĩa: Lưu ý: A B A gradf B Thế vectơ có tính đa trị chọn ĐK phụ để đơn giản các phương trình: B=rotA divA=0 CuuDuongThanCong.com https://fb.com/tailieudientucntt 3EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Từ thông tính theo thế vectơ Từ thông: m S Φ = BdS Định nghĩa thế: B=rotA m SΦ = (rotA)dS Quy tắc cái đinh ốc thuận m C Φ = Ad (Wb) EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Phương trình Poisson và nghiệm rotH=J (MHT) ... grad(divA)-ΔA=μJ ΔA=-μJ Biểu thức nghiệm: μ J 4π RV A= dV Thiết lập phương trình : thiết lập ptrình tìm thế vectơ khi biết phân bố của mật độ dòng trong thể tích V, mtr =const Áp dụng phương trình : =const (Nhận xét: A cùng chiều với J) CuuDuongThanCong.com https://fb.com/tailieudientucntt 4EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Thế vectơ của dòng điện dây – định luật Biot-Savart Trường hợp dòng điện dây: μI d 4π RL A= μ J 4π RV A= dV L Định luật Biot - Savart: R 2L μI d ×a B= 4π R μI d4π RLB rot A rot EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field x y z z' dl dB aR R P(r, z) r z 1 2 μI B= (cosθ -cosθ )a 4πr μI B= a 2πr Ans: Trường từ của dây dẫn thẳng dài l mang cường độ dòng I Thế vectơ của dòng điện dây – định luật Biot-Savart CuuDuongThanCong.com https://fb.com/tailieudientucntt 5 Tran Quang Viet – FEEE – HCMUT Electromagnetics Field Trường từ tĩnh của trục mang dòng Trường từ tĩnh EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Dùng luật Ampere để tính trường từ tĩnh Áp dụng phương trình Maxwell (I): H J (I)rot *Hdl I C (Ampere Law) --Phù hợp cho các mô hình phân bố dòng điện đối xứng-- CuuDuongThanCong.com https://fb.com/tailieudientucntt 6EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Dùng luật Ampere cho dòng điện dây thẳng dài vô hạn z Do đối xứng ta có: (r) zA A a Áp dụng: A B rotA a r (r)B B a 1 (r)H B H a --C: đường Ampere -- Chọn đường Ampere như hình vẽ ta có: C Hdl I 2 0 (r) rdH I (r) 2 I H r 2 I H a r EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Dùng luật Ampere cho dòng điện dây thẳng dài vô hạn Suy ra: Chọn gốc thế tại r=r0 , ta có: 2 I B H a r Ta có: 0lnr 2 I K lnr K 2 I A Bdr K Vậy: 0rln 2 z I A a r CuuDuongThanCong.com https://fb.com/tailieudientucntt 7EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Dùng luật Ampere cho mặt mang dòng Do đối xứng ta có: ( ) xA A z a Áp dụng: y A B rotA a z ( ) yB B z a Chọn đường Ampere như hình vẽ ta có: 0 C Hdl J L /2 0/2 2 ( )d L L H z y J L 0( ) 2 J H z s x0J J a [A/m] --C: đường Ampere -- 1 ( ) yH B H z a L EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Dùng luật Ampere cho mặt mang dòng 0 0 , 0 2 , 0 2 y y J a z H J a z 0 0 , 0 2 , 0 2 y y J a z B J a z Chọn gốc thế tại z=0 , ta có: 1 2 0K K Ta có: 0 1 0 2 K , 0 2 K , 0 2 J z z A Bdz K J z z CuuDuongThanCong.com https://fb.com/tailieudientucntt 8EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Dùng luật Ampere cho mặt mang dòng 0 0 , 0 2 , 0 2 x x J za z A J za z EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Thế vectơ của trục mang dòng Trục mang dòng : ( , ) zJ J x y a Thế vectơ : ( , ) zA A x y a Phương trình Poisson : -A J ΔA=-μJ Phương trình Poisson : Điều kiện biên: Điều kiện biên : 1 2A A 1 2 1 2 1 1 S A A J n n 1 2 0 A A zB gradA a CuuDuongThanCong.com https://fb.com/tailieudientucntt 9EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Sự tương tự giữa thế vô hướng (TĐT)& thế vectơ(TTT) Trục mang điện Trục mang dòng E grad zB gradA a V A J 1 2A A 1 2 1 2 1 1 S A A J n n 1 2 0 A A 1 2 1 2 1 2 S n n 1 2 0 Tran Quang Viet – FEEE – HCMUT Electromagnetics Field Năng lượng trường từ Trường từ tĩnh CuuDuongThanCong.com https://fb.com/tailieudientucntt 10 EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Năng lượng trường từ tính theo vectơ trường 1 2 m V W HBdV (J) Năng lượng trường từ trong V EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Năng lượng trường từ tính theo dòng điện & thế 1 1 2 2 ( )dS J m V S W AJdV A H 1 2 J m V W AJdV V r S div A H Hrot A ArotH div A H HB AJ 1 2m V W HBdV --Năng lượng trong toàn bộ không gian-- CuuDuongThanCong.com https://fb.com/tailieudientucntt 11 EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Năng lượng trường từ của hệ dòng điện dây 1 2 J m V W AJdV 1 2 1 n m k k k W I Ik Vk, Ck In Vn, Cn V1, C1 I1 Tran Quang Viet – FEEE – HCMUT Electromagnetics Field Tính điện cảm Trường từ tĩnh CuuDuongThanCong.com https://fb.com/tailieudientucntt 12 EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Điện cảm & hỗ cảm Qui ước: ij vòng i dòng j ij j Φ IijL = (H) Hỗ cảm: (i j) ii i Φ Ii iiL =L = (H) Điện cảm: (i=j) ij jiL =L M Lưu ý: EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Điện cảm trong và điện cảm ngoài Năng lượng trường từ tích lũy trong cuộn dây: 21 1 2 2 1 1 2 n m k k k W I I LI [L đặc trưng cho khả năng tích lũy NLTT của cuộn dây] Điện cảm trong và điện cảm ngoài: 2 2 mtr tr W L I [trong miền có chứa dòng] 2 2 mng ng W L I [ngoài miền có chứa dòng] CuuDuongThanCong.com https://fb.com/tailieudientucntt 13 EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Ví dụ tính điện cảm ngoài của cáp đồng trục EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Điện dung đơn vị & điện cảm đơn vị của ĐDTS or Điện cực a - a Điện cực b - b S or Aa or Ab 0 0L C CuuDuongThanCong.com https://fb.com/tailieudientucntt 14 EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Điện dung đơn vị của các đường dây truyền sóng 0 W C = d 0 2 C = ln(b/a) 0 1 C = cosh (d/2a) EE 2015 : Signals & Systems Tran Quang Viet – FEEE - HCMUT Tran Quang Viet – F – Electroma etics Field Điện cảm đơn vị của các đường dây truyền sóng 0 d L = W 0L = ln(b/a) 2 1 0L = cosh (d/2a) CuuDuongThanCong.com https://fb.com/tailieudientucntt
File đính kèm:
- bai_giang_truong_dien_tu_bai_8_truong_tu_tinh.pdf